量子纠错条件和QECC的性质

QECC的充分条件

九量子比特码的启示

九量子比特码相位错误校正的关键在于：

• 正交性：错误生成的子空间与编码空间正交，且彼此正交。
• 测量区分：通过正交性构造测量，区分不同错误子空间，从而识别错误类型。
  这一思路具有普适性，可推广至一般量子纠错码（QECC）的构造。

充分条件的提出

设编码空间为 $Q \subseteq \mathcal{H}_N$，错误 $E$ 作用后生成子空间 $E(Q)$。若对任意两个错误 $E_1, E_2 \in \mathcal{E}$，子空间 $E_1(Q)$ 与 $E_2(Q)$ 正交，则可通过测量唯一确定错误。
进一步要求：

• 错误可逆：错误操作 $E|_Q$ 必须是幺正的，即保持内积不变：
  $$ \langle \psi | E^\dagger E | \phi \rangle = \langle \psi | \phi \rangle \quad (\forall |\psi\rangle, |\phi\rangle \in Q). $$
  这确保了错误操作在编码空间上是等距映射，从而可逆。

综合正交性与可逆性，得到充分条件：
对任意 $|\psi\rangle, |\phi\rangle \in Q$ 和 $E_a, E_b \in \mathcal{E}$，满足
$$ \langle \psi | E_a^\dagger E_b | \phi \rangle = \delta_{ab} \langle \psi | \phi \rangle. $$
含义：

1. 正交性（当 $a \neq b$ 时）：不同错误作用后的子空间正交，测量可唯一区分错误。
2. 保内积性（当 $a = b$ 时）：每个错误在编码空间上的限制是幺正的，保证可逆性。
   此类编码称为非退化正交码（Non-degenerate Orthogonal Code）。

关键点

1. 为何需要幺正性
   量子纠错需恢复原始态，因此错误操作必须可逆。幺正性隐含错误模型需满足特定结构（如Pauli错误），确保存在恢复操作。

2. 正交性的作用
   类似经典纠错中的“唯一伴随式”原则，正交性保证错误唯一可识别，避免歧义。

3. 非退化 vs. 退化

   • 非退化：每个错误对应唯一正交子空间（严格满足 $\delta_{ab}$）。
   • 退化：不同错误可能共享子空间，但通过其他方式仍可纠正（如利用错误算符的线性相关性）。

4. 与Knill-Laflamme条件的关系
   广义的Knill-Laflamme条件为 $\langle \psi | E_a^\dagger E_b | \phi \rangle = C_{ab} \langle \psi | \phi \rangle$，其中 $C_{ab}$ 为常数矩阵。此处条件 $C_{ab} = \delta_{ab}$ 是更严格的非退化特例。

QECC的充要条件

问题引出

在九量子比特码中，若错误 $E_1 = Z_1$ 和 $E_2 = Z_2$ 作用后导致 $E_1|\overline{\psi}\rangle = E_2|\overline{\psi}\rangle$，则原非退化正交条件（公式2.58）失效。这表明原条件仅为充分条件，非必要。因此，需推广至更一般的QECC条件。

定理2.7（QECC的充要条件）

条件：对任意编码态 $|\psi\rangle, |\phi\rangle \in Q$ 和错误 $E_a, E_b \in \mathcal{E}$，存在与态无关的常数 $C_{ab}$，使得
$$ \langle\psi|E_a^{\dagger}E_b|\phi\rangle = C_{ab}\langle\psi|\phi\rangle. $$
核心含义：不同错误对编码空间的作用需保持内积的线性比例关系，且比例系数仅与错误对相关，与具体态无关。

充分性

1. 生成集选择与矩阵对角化：

   • 通过选择错误集合的生成集 $\{F_a\}$，可将 $C_{ab}$ 对角化为 $d_a \delta_{ab}$，其中 $d_a$ 为实数。
   • 条件变为：
     $$ \langle\psi|F_a^{\dagger}F_b|\phi\rangle = d_a\delta_{ab}\langle\psi|\phi\rangle. $$
     此时，不同错误 $F_a$ 对应的子空间 $F_a(Q)$ 相互正交。

2. 关于 $d_a$ 的讨论：

   • 若 $d_a \neq 0$：$F_a|_Q$ 可分解为幺正操作与缩放因子 $\sqrt{d_a}$ 。解码时，态被缩放 $\sqrt{d_a}$，但量子纠错允许此类全局相位或缩放。
   • 若 $d_a = 0$：$F_a|_Q$ 的像为零空间，对应错误概率为零（因 $\langle\psi|F_a^\dagger F_a|\psi\rangle = 0$），物理上无需处理。

必要性

1. 引用命题2.2：

   • 纠错后的系数 $c(E,|\psi\rangle)$ 和辅助态 $|A(E,|\psi\rangle)\rangle$ 不依赖于 $|\psi\rangle$，表明纠错过程具有态无关性。

2. 纯化解码器为幺正操作：

   • 引入辅助系统，将解码器扩展为幺正操作 $V$，确保内积不变性。
   • 计算内积可得：
     $$ \langle\overline{\psi}|E_a^{\dagger}E_b|\overline{\phi}\rangle = \sqrt{c(E_a)c(E_b)} \langle A(E_a)|A(E_b)\rangle \langle\psi|\phi\rangle, $$
     即 $C_{ab} = \sqrt{c(E_a)c(E_b)} \langle A(E_a)|A(E_b)\rangle$，满足定理条件。

关键点

1. 系数 $C_{ab}$ 的物理意义：

   • $C_{ab}$ 综合了错误发生的概率（$c(E_a)$）和辅助态的重叠（$\langle A(E_a)|A(E_b)\rangle$）。
   • 若 $C_{ab} = \delta_{ab}$，则退化为非退化正交码；否则允许更灵活的错误关系。

2. 与Knill-Laflamme条件的关系：

   • 定理2.7是Knill-Laflamme条件的等价表述，其中 $C_{ab}$ 为常数矩阵。
   • 非退化正交码是特例（$C_{ab}$ 对角且元素为1），而定理2.7允许任意Hermitian矩阵 $C_{ab}$。

3. 错误的可纠正性：

   • 即使错误不严格正交，只要满足线性比例关系，仍可通过调整解码过程（如缩放或辅助态处理）实现纠错。
   • 若 $C_{ab}$ 不可对角化（如存在简并），则需依赖更复杂的纠错协议。

退化码（Degenerate Codes）

退化码（Degenerate Codes）的核心在于放宽了QECC的条件，允许错误作用后的内积矩阵 $C_{ab}$ 非满秩。与非退化码（$C_{ab} = \delta_{ab}$）不同，退化码中不同错误可能产生线性相关的效果，但仍能通过统一的操作恢复。

退化码的数学条件

1. 秩不足的 $C_{ab}$：

   • 若错误集合 $\mathcal{E}$ 线性独立，但矩阵 $C_{ab}$ 的秩 $\text{rank}(C_{ab}) < |\mathcal{E}|$，则码为退化码。
   • 若 $\mathcal{E}$ 本身线性相关，需选取其最小生成集 $\mathcal{E}'$，再判断 $C_{ab}$ 的秩是否小于 $|\mathcal{E}'|$。

2. 物理意义：

   • 不同错误作用于码空间可能产生线性相关的结果，导致无法通过测量唯一区分这些错误。例如，九量子比特码中多个不同的 $Z$ 错误对逻辑态的影响相同（如 $Z_1|\overline{\psi}\rangle = Z_2|\overline{\psi}\rangle$）。

九量子比特码的退化性示例

• 具体表现：
  对于编码态 $|\overline{0}\rangle$ 和 $|\overline{1}\rangle$，不同位置的 $Z$ 错误（如 $Z_1$ 和 $Z_2$）作用后结果相同：
  $$ Z_1\ket{\overline{0}} = Z_2|\overline{0}\rangle, \quad Z_1|\overline{1}\rangle = Z_2|\overline{1}\rangle. $$
  这表明这些错误在码空间上的效果完全一致，导致 $C_{ab}$ 中存在线性相关的行/列。

• 退化码的优势：
  无需区分所有可能的错误类型，只需处理错误生成的等效类，从而减少纠错操作的复杂度。

码距

定义

定义2.3：量子码 $C \subseteq \mathcal{H}_N$ 的码距 $d$ 是满足以下条件的最小权重错误 $F$ 的权重：
$$ \langle \psi | F | \phi \rangle \neq c(F) \langle \psi | \phi \rangle \quad (\exists |\psi\rangle, |\phi\rangle \in C). $$

• 权重（Weight）：错误作用的不同量子比特数量。例如，$Z_1 X_2$ 的权重为2。
• 物理意义：距离 $d$ 表示码能检测到所有权重小于 $d$ 的错误，但至少存在一个权重为 $d$ 的错误无法被“掩盖”（即内积不满足比例关系）。

码距与纠错能力的关系

推论2.8：距离为 $d$ 的码可纠正 $t = \lfloor (d-1)/2 \rfloor$ 个错误。

• 公式推导：
  • 要纠正 $t$ 个错误，码需能检测所有权重 $\leq 2t$ 的错误（因纠错需区分 $E_a^\dagger E_b$ 的权重 $\leq 2t$）。
  • 因此，距离需满足 $d \geq 2t + 1$。
• 示例：
  • 距离 $d=3$ → 纠正 $t=1$ 个错误。
  • 距离 $d=5$ → 纠正 $t=2$ 个错误。
• 偶数距离的特殊性：
  • 若 $d=4$，仍只能纠正 $t=1$ 个错误（因 $\lfloor (4-1)/2 \rfloor = 1$），但可能在其他应用（如错误检测）中发挥优势。

量子码的符号表示

• 基本形式：$((n, K, d))$
  • $n$：物理量子比特数。
  • $K$：逻辑空间维度（编码 $\log_2 K$ 个逻辑量子比特）。
  • $d$：码的距离。
• 扩展形式：
  • 对于 $q$-维量子比特（qudit），表示为 $((n, K, d))_q$。
  • 若忽略距离，则为 $((n, K))$ 或 $((n, K))_q$。
• 示例：
  • $((5, 2, 3))$：5个物理量子比特编码1个逻辑量子比特（$K=2=2^1$），距离3，可纠正1个错误。
  • $((7, 16, 3))_3$：7个三维qudit编码4个逻辑qudit（$K=3^4=81$，但此处 $K=16$，可能为混合系统），距离3。

退化码与距离的关系

定义2.5：

• 若码 $Q$ 的距离为 $d=2t+1$，且在纠正所有 $t$-qubit错误时满足 $\text{rank}(C_{ab}) < |\mathcal{E}|$，则 $Q$ 是退化码。
• 示例：
  • 九量子比特码：距离 $d=3$，可纠正 $t=1$ 个错误，但多个单比特 $Z$ 错误可能等效，因此为退化码。

关键讨论

1. 距离定义的普适性：

   • 即使定义中要求检查所有权重 $

2. 偶数距离的意义：

   • 如 $d=4$，虽纠错能力与 $d=3$ 相同（纠正 $t=1$），但可能在错误检测或容错操作中提供额外冗余。

3. 稳定子码的特殊性：

   • 对稳定子码（如Shor码、表面码），可通过对称性和生成子结构更高效处理偶数距离，甚至突破 $d=2t+1$ 的限制。

QECC与擦除错误

量子错误检测码

定义2.6（量子错误检测码）

设编码器 $U$ 将逻辑空间映射到物理空间，且 $\mathcal{E}$ 为一组可检测的错误操作。若以下条件成立，则称 $(U, \mathcal{E})$ 构成一个量子错误检测码：
对于所有码字 $|\psi\rangle \in Q$（码空间 $Q$ 是 $U$ 的像）和所有错误 $E \in \mathcal{E}$，存在标量 $c(E, |\psi\rangle)$，使得投影算符 $\Pi$（投影到码空间 $Q$）满足：
$$ \Pi E |\psi\rangle = c(E, |\psi\rangle) |\psi\rangle. $$
物理意义：

• 错误 $E$ 作用后，码空间上的投影结果与原码字成比例，仅引入全局缩放因子 $c(E, |\psi\rangle)$。
• 通过测量 $\{\Pi, I-\Pi\}$，可判断是否发生错误：若结果为 $\Pi$，状态被修正为原码字；否则检测到错误。

定理2.9（量子错误检测码的条件）

条件：
量子错误检测码 $(U, \mathcal{E})$ 的充要条件为，对所有码字 $|\psi\rangle, |\phi\rangle \in Q$ 和所有错误 $E \in \mathcal{E}$，存在仅依赖于 $E$ 的标量 $c(E)$，使得：
$$ \langle \psi | E | \phi \rangle = c(E) \langle \psi | \phi \rangle. \tag{2.67} $$
推论：
若码的距离为 $d$，则它能检测所有权重 $\leq d-1$ 的错误。

证明思路：

1. 必要性（⇒）：
   假设 $(U, \mathcal{E})$ 是错误检测码，则根据定义 $\Pi E |\psi\rangle = c(E) |\psi\rangle$。对任意码字 $|\psi\rangle, |\phi\rangle$，有：
   $$ \langle \psi | E | \phi \rangle = \langle \psi | \Pi E | \phi \rangle = c(E) \langle \psi | \phi \rangle. $$
   其中 $c(E)$ 与 $|\psi\rangle, |\phi\rangle$ 无关（否则会破坏线性叠加性）。

2. 充分性（⇐）：
   若条件 $\langle \psi | E | \phi \rangle = c(E) \langle \psi | \phi \rangle$ 成立，构造投影算符 $\Pi = \sum_i |\psi_i\rangle \langle \psi_i|$，其中 $\{|\psi_i\rangle\}$ 是码空间基。对任意码字 $|\psi\rangle$，有：
   $$ \Pi E |\psi\rangle = \sum_i |\psi_i\rangle \langle \psi_i | E | \psi \rangle = c(E) \sum_i |\psi_i\rangle \langle \psi_i | \psi \rangle = c(E) |\psi\rangle. $$
   因此满足错误检测码的定义。

擦除错误的纠正

定理2.10指出：距离为 $d$ 的QECC可纠正 $d-1$ 个擦除错误。
擦除错误的特点：已知错误位置但类型未知。
证明思路：

1. 擦除错误模型：

   • 设擦除发生在位置集合 $S$（$|S| \leq d-1$），错误集合 $\mathcal{E}_S$ 包含所有作用于 $S$ 的错误。
   • 编码器 $U$ 需独立于 $S$，但解码时可针对 $S$ 选择特定恢复操作。

2. QECC条件的适配：

   • 需验证对任意 $E_a, E_b \in \mathcal{E}_S$，满足
     $$ \langle \psi | E_a^\dagger E_b | \phi \rangle = C_{ab} \langle \psi | \phi \rangle. $$
   • 由于 $E_a^\dagger E_b$ 的支撑仍在 $S$ 内（即 $\mathcal{E}_S^2 = \mathcal{E}_S$），且距离 $d$ 保证所有权重 $\leq d-1$ 的错误可被检测，故条件成立。

3. 纠错能力提升的原因：

   • 已知位置：解码器可针对 $S$ 设计，无需覆盖所有可能的错误组合。
   • 距离的利用：擦除错误的最大权重 $d-1$ 恰为码的检测能力上限，因此可唯一识别并恢复。

关键结论

1. 错误检测与纠正的关系：

   • 能纠正 $t$ 个错误的码可检测 $2t$ 个错误（因纠错需处理权重 $2t$ 的错误乘积）。
   • 反之，能检测 $d-1$ 个错误的码（距离 $d$）可纠正 $\lfloor (d-1)/2 \rfloor$ 个普通错误，但通过擦除模型可纠正 $d-1$ 个错误。

2. 擦除错误的优势：

   • 位置信息：允许解码器针对性操作，突破普通纠错的 $t = \lfloor (d-1)/2 \rfloor$ 限制。
   • 应用场景：适用于量子通信中光子丢失等已知位置的错误类型。

3. 线性与双线性条件：

   • 错误检测：条件仅涉及单错误线性作用（$\langle \psi | E | \phi \rangle$），导致可检测错误集合唯一最大。
   • 错误纠正：条件涉及双错误乘积（$\langle \psi | E_a^\dagger E_b | \phi \rangle$），允许多种可纠正错误集合。

量子纠错条件的等价形式

定理2.7的QECC条件为：
$$ \langle \psi | E_a^\dagger E_b | \phi \rangle = C_{ab} \langle \psi | \phi \rangle \quad (\forall |\psi\rangle, |\phi\rangle \in Q,\, E_a, E_b \in \mathcal{E}). $$
命题2.11给出了四个等价条件：

条件1：单一码字内积形式

表述：对所有码字 $|\psi\rangle$ 和错误对 $E_a, E_b \in \mathcal{E}$，
$$ \langle \psi | E_a^\dagger E_b | \psi \rangle = C_{ab}. \tag{2.69} $$
等价性证明：

1. 原始条件⇒条件1：直接取 $|\psi\rangle = |\phi\rangle$，即得 $C_{ab} \langle \psi | \psi \rangle = C_{ab}$。
2. 条件1⇒原始条件：
   • 构造叠加态 $|\psi\rangle = \alpha |\phi_1\rangle + \beta |\phi_2\rangle$，其中 $|\phi_1\rangle, |\phi_2\rangle \in Q$。
   • 展开 $\langle \psi | E_a^\dagger E_b | \psi \rangle = C_{ab}$，得到：
     $$ |\alpha|^2 C_{ab} + |\beta|^2 C_{ab} + \alpha^* \beta \langle \phi_1 | E_a^\dagger E_b | \phi_2 \rangle + \alpha \beta^* \langle \phi_2 | E_a^\dagger E_b | \phi_1 \rangle = C_{ab}. $$
   • 通过选择特定系数 $\alpha, \beta$（如 $\alpha = \beta = 1/\sqrt{2(1 + \text{Re}\langle \phi_1 | \phi_2 \rangle)}$ 和 $\alpha = -i\beta = 1/\sqrt{2(1 - \text{Im}\langle \phi_1 | \phi_2 \rangle)}$），可推导出：
     $$ \langle \phi_1 | E_a^\dagger E_b | \phi_2 \rangle = C_{ab} \langle \phi_1 | \phi_2 \rangle. $$
   • 由此推广到任意码字对 $|\psi\rangle, |\phi\rangle$，证明原始条件成立。

条件2与3：线性空间假设下的简化形式

假设：$\text{span}(\mathcal{E}) = \mathcal{E}$（错误集合构成线性空间）。
条件2：对任意码字 $|\psi\rangle, |\phi\rangle \in Q$ 和错误 $E \in \mathcal{E}$，
$$ \langle \psi | E^\dagger E | \phi \rangle = C(E) \langle \psi | \phi \rangle. \tag{2.70} $$
条件3：对任意码字 $|\psi\rangle \in Q$ 和错误 $E \in \mathcal{E}$，
$$ \text{tr}(|\psi\rangle \langle \psi | E^\dagger E) = C(E). \tag{2.71} $$
等价性证明：

1. 条件2⇒原始条件：
   • 取 $E_a = E_b = E$，条件2退化为 $\langle \psi | E^\dagger E | \phi \rangle = C(E) \langle \psi | \phi \rangle$。
   • 结合线性空间假设，可推广到任意错误对 $E_a, E_b \in \mathcal{E}$。
2. 条件3⇒条件2：
   • 迹条件 $\text{tr}(|\psi\rangle \langle \psi | E^\dagger E) = C(E)$ 等价于 $\langle \psi | E^\dagger E | \psi \rangle = C(E)$。
   • 通过叠加态构造（类似条件1的证明），可推导出一般形式 $\langle \psi | E^\dagger E | \phi \rangle = C(E) \langle \psi | \phi \rangle$。

条件4：码空间基矢的正交性条件

表述：对码空间基矢 $\{|\psi_i\rangle\}$，任意 $i, j$ 和错误对 $E_a, E_b \in \mathcal{E}$，
$$ \langle \psi_i | E_a^\dagger E_b | \psi_j \rangle = C_{ab} \delta_{ij}. \tag{2.72} $$
等价性证明：

1. 原始条件⇒条件4：
   • 基矢正交性 $\langle \psi_i | \psi_j \rangle = \delta_{ij}$，代入原始条件即得 $C_{ab} \delta_{ij}$。
2. 条件4⇒原始条件：
   • 任意码字可表示为 $|\psi\rangle = \sum_i \alpha_i |\psi_i\rangle$ 和 $|\phi\rangle = \sum_j \beta_j |\psi_j\rangle$。
   • 计算 $\langle \psi | E_a^\dagger E_b | \phi \rangle = \sum_{i,j} \alpha_i^* \beta_j \langle \psi_i | E_a^\dagger E_b | \psi_j \rangle = \sum_i \alpha_i^* \beta_i C_{ab} = C_{ab} \langle \psi | \phi \rangle$，满足原始条件。

可检测错误的条件与物理意义

结论：操作符 $E$ 可检测当且仅当 $\text{tr}(\rho E)$ 不依赖于码字密度矩阵 $\rho = |\psi\rangle \langle \psi|$。
物理意义：

• 信息泄露：若测量 $E$ 会泄露逻辑态信息（即 $\text{tr}(\rho E)$ 依赖于 $\rho$），则 $E$ 不可检测。
• 错误隐藏：可检测错误不会暴露逻辑态信息，仅引入全局缩放，允许通过投影测量恢复原态。

擦除错误的纠正条件

命题 2.11

设 $\mathcal{E}$ 为一组擦除错误（每个错误对应一组被擦除的量子比特或qudit），则量子码 $Q$ 能纠正 $\mathcal{E}$ 当且仅当：对于所有逻辑态 $|\psi\rangle$，被擦除子集 $S \in \mathcal{E}$ 对应的约化密度矩阵 $\rho_S$ 相同。
物理意义：

• 若被擦除部分 $S$ 的量子态 $\rho_S$ 不包含逻辑态信息，则错误可被纠正。
• 擦除错误的特点是已知位置但类型未知，解码时可针对性恢复。

证明

纠正擦除错误 ⇒ $\rho_S$ 与逻辑态无关

1. 构造错误算符：
   选择作用于子集 $S$ 的基矢算符 $E_a = |k\rangle \langle j|$ 和 $E_b = |k\rangle \langle i|$，其中 $i, j, k$ 是 $S$ 的基矢标记。

   • 作用：$E_a$ 将 $S$ 的第 $j$ 个基矢映射到第 $k$ 个，$E_b$ 将第 $i$ 个映射到第 $k$ 个。

2. 计算迹条件：
   根据命题2.11的条件1（单一码字内积形式），对任意码字 $|\psi\rangle$，有：
   $$ \text{tr}(|\psi\rangle \langle\psi| E_a^\dagger E_b) = \langle i | \rho_S | j \rangle \langle k | k \rangle = (\rho_S)_{ij}. $$

   • 由于 $Q$ 能纠正擦除错误，$\text{tr}(|\psi\rangle \langle\psi| E_a^\dagger E_b)$ 应与 $|\psi\rangle$ 无关，即 $(\rho_S)_{ij}$ 对所有逻辑态相同。
   • 因此，$\rho_S$ 的矩阵元与逻辑态无关，即 $\rho_S$ 是固定的。

$\rho_S$ 与逻辑态无关 ⇒ 可纠正擦除错误

1. 利用命题2.11的条件：
   若 $\rho_S$ 独立于 $|\psi\rangle$，则对任意算符 $E$ 作用于 $S$，有：
   $$ \text{tr}(|\psi\rangle \langle\psi| E) = \text{tr}(\rho_S E). $$
   • 右侧与 $|\psi\rangle$ 无关，满足命题2.11的条件1或3。
   • 因此，$Q$ 满足QECC条件，可纠正作用于 $S$ 的所有错误（即擦除错误）。